Колебание, возбуждаемое в точке Р всей волновой поверхностью, изображается вектором ОС (рис. 127.5, в). Из рисунка видно, что амплитуда в этом случае равна половине амплитуды, создаваемой первой зоной. Этот результат мы получили ранее алгебраически (см. формулу (127.8)). Заметим, что колебание, возбуждаемое внутренней половиной первой зоны Френеля, изображается вектором ОБ (рис. 127.5, г). Таким образом, действие внутренней половины первой зоны Френеля не эквивалентно половине действия первой зоны. Вектор О В в раз больше вектора ОС. Следовательно, интенсивность света, создаваемая внутренней половиной первой зоны Френеля, в два раза превышает интенсивность, создаваемую всей волновой поверхностью. 110. Световая волна 105. Плоская электромагнитная волна 58. Парамагнетизм Теорема Стокса. По сравнению с перекрывающей зоны амплитудной зонной пластинкой фазовая дает дополнительное увеличение амплитуды в два раза, а интенсивности света в четыре раза. 10. Поле системы зарядов на больших расстояниях 141. Вращение плоскости поляризации 107. Энергия электромагнитных волн ЧАСТЬ 3. ОПТИКА 53. Вычисление поля в магнетиках 50. Поле соленоида и тороида 75. Определение удельного заряда ионов. Масс-спектрографы 90. Свободные затухающие колебания Вследствие монотонного убывания можно приближенно считать, что 55. Виды магнетиков 135. Поляризация при отражении и преломлении
Задачи на зоны френеля с решением | Книга князья эльдорадо читать
Это можно осуществить с помощью прозрачной пластинки, толщина которой в местах, соответствующих четным или нечетным зонам, отличается на надлежащим образом подобранную величину. Такая пластинка называется фазовой зонной пластинкой. 118. Принцип Гюйгенса 127. Зоны Френеля 38. Закон Джоуля Ленца 52. Напряженность магнитного поля 37. Мощность тока Колебания от четных и нечетных зон Френеля находятся в противофазе и, следовательно, взаимно ослабляют друг друга. Если поставить на пути световой волны пластинку, которая перекрывала бы все четные или нечетные зоны, то интенсивность света в точке Р резко возрастает. Такая пластинка, называемая зонной, действует подобно собирающей линзе. На рис. 127.6 изображена пластинка, перекрывающая четные зоны. Еще большего эффекта можно достичь, не перекрывая четные (или нечетные) зоны, а изменяя фазу их колебаний на Тогда выражения в скобках будут равны нулю, и формула (127.7) упрощается следующим образом: Площадь сферического сегмента равна радиус сферы, h высота сегмента. Следовательно, 132. Разрешающая сила объектива 151. Эффект Доплера 31. Электрический ток Вычисления по формуле (126.2) представляют собой в общем случае очень трудную задачу. Однако, как показал Френель, в случаях, отличающихся симметрией, нахождение амплитуды результирующего колебания может быть осуществлено простым алгебраическим или геометрическим суммированием. 47. Магнитное поле контура с током 7. Энергия взаимодействия системы зарядов Согласно формуле (127.8) амплитуда, создаваемая в некоторой точке Р всей сферической волновой поверхностью, равна половине амплитуды, создаваемой одной лишь центральной зоной. Если на пути волны поставить непрозрачный экран с отверстием, оставляющим открытой только центральную зону Френеля, амплитуда в точке Р будет равна т. е. в два раза превзойдет амплитуду (127.8). Соответственно интенсивность света в точке Р будет в этом случае в четыре раза больше, чем в отсутствие преград между точками S и Р. ГЛАВА X. ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
схема инвертора микроволновки
111. Представление гармонических функций с помощью экспонент 68. Работа перемагничивания ферромагнетика 134. Естественный и поляризованный свет 4. Рационализованная запись формул 59. Ферромагнетизм 108. Импульс электромагнитного поля 14. Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса 96. Волновое уравнение Из рис. 127.1 видно, что расстояние от внешнего края зоны до точки Р равно 72. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле 88. Квазистационарные токи 102. Скорость звука в газах 138. Прохождение плоскополяризованного света через кристаллическую пластинку 60. Явление электромагнитной индукции Теперь решим задачу о распространении света от источника S к точке Р методом графического сложения амплитуд. Разобьем волновую поверхность на кольцевые зоны, аналогичные зонам Френеля, но гораздо меньшие по ширине (разность хода от краев зоны до точки Р составляет одинаковую для всех зон малую долю ). Колебание, создаваемое в точке Р каждой из зон, изобразим в виде вектора, длина которого равна амплитуде колебания, а угол, образуемый вектором с направлением, принятым за начало отсчета, дает начальную фазу колебания (см. 55 1-го тома). Амплитуда колебаний, создаваемых такими зонами в точке Р, медленно убывает при переходе от зоны к зоне. Каждое следующее колебание отстает от предыдущего по фазе на одну и ту же величину. Следовательно, векторная диаграмма, получающаяся при сложении колебаний, возбуждаемых отдельными зонами, имеет вид, показанный на рис. 127.3. 146. Рассеяние света ГЛАВА XVII. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
117. Тонкая линза 144. Элементарная теория дисперсии ГЛАВА XIII. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ 106. Экспериментальное исследование электромагнитных волн 82. Ионизационные камеры и счетчики 114. Фотометрические величины и единицы 23. Сегнетоэлектрики Полученное нами выражение не зависит от т. Это означает, что при не слишком больших площади зон Френеля примерно одинаковы. 149. Опыт Физо 26. Электроемкость 65. Ток при замыкании и размыкании цепи Фазы колебаний, возбуждаемых соседними зонами, отличаются на Поэтому амплитуда А результирующего колебания в точке Р может быть представлена в виде ЧАСТЬ 1. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ Из равенства (127.2) можно найти радиусы зон. При не слишком больших высота сегмента а, поэтому можно считать, что Подставив значение (127.4) для получим для радиуса внешней границы зоны выражение ГЛАВА IX. УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА 34. Закон Ома. Сопротивление проводников 5. Электрическое поле. Напряженность поля
148. Скорость света 109. Излучение диполя 36. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа 41. Поле движущегося заряда 104. Волновое уравнение для электромагнитного поля 139. Кристаллическая пластинка между двумя поляризаторами 126. Принцип ГюйгенсаФренеля 145. Поглощение света ГЛАВА V. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 24. Равновесие зарядов на проводнике ГЛАВА VI. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ где площадь сферического сегмента, выделяемого внешней границей зоны. Научная библиотека ГЛАВА VIII. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ ГЛАВА XVIII. ДИФРАКЦИЯ СВЕТА Поле объемно-заряженного шара.
32. Уравнение непрерывности (b расстояние от вершины волновой поверхности О до точки Р). а площадь зоны 45. Магнитное взаимодействие как релятивистский эффект 44. Закон Ампера 142. Дисперсия света 1. Электрический заряд 120. Когерентность 147. Эффект Вавилова Черенкова 30. Энергия электрического поля 116. Центрированная оптическая система 95. Уравнение плоской волны, распространяющейся в произвольном направлении 29. Энергия заряженного конденсатора 33. Электродвижущая сила 74. Определение заряда и массы электрона Копирование информации со страницы разрешается только с указанием ссылки на данный сайт
94. Уравнения плоской и сферической волн 91. Вынужденные электрические колебания 40. Магнитное поле 67. Энергия магнитного поля 8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом 6. Потенциал ПРЕДИСЛОВИЕ 131. Дифракция рентгеновских лучей 129. Дифракция Фраунгофера от щели ГЛАВА XI. КЛАССИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ МЕТАЛЛОВ 57. Диамагнетизм 86. Дуговой разряд 2. Закон Кулона 100. Колебания струны ГЛАВА IV. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ 99. Стоячие волны
63. Токи Фуко 79. Эффект Холла 137. Интерференция поляризованных лучей 80. Несамостоятельная и самостоятельная проводимость 20. Примеры на вычисление поля в диэлектриках 18. Объемные и поверхностные связанные заряды 17. Поле внутри диэлектрика 119. Интерференция световых волн 48. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном Из рис. 127.2 видно, что 143. Групповая скорость МЕТОДИЧЕСКИЕ РЕКОМЕНДАЦИИ ГЛАВА XV. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 12. Циркуляция и ротор электростатического поля Вычислим площади зон. Внешняя граница зоны выделяет на волновой поверхности сферический сегмент высоты (рис. 127.2). Обозначим площадь этого сегмента через Тогда площадь зоны можно представить в виде Запишем выражение (127.6) в виде
42. Закон Био Савара 66. Взаимная индукция 113. Световой поток ГЛАВА VII. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Итак, площади зон Френеля примерно одинаковы. Расстояние от зоны до точки Р медленно растет с номером зоны. Угол между нормалью к элементам зоны и направлением на точку Р хакже растет с. Все это приводит к тому, что амплитуда колебания, возбуждаемого зоной в точке Р, монотонно убывает с ростом. Даже при очень больших , когда площадь зоны начинает заметно расти с (см. (127.3)), убывание множителя перевешивает рост так что продолжает убывать. Таким образом, амплитуды колебаний, возбуждаемых в точке Р зонами Френеля, образуют монотонно убывающую последовательность: Приложение III. Векторный потенциал 69. Вихревое электрическое поле ЧАСТЬ 2. ВОЛНЫ 83. Процессы, приводящие к появлению носителей тока при самостоятельном разряде Дивергенция. 71. Уравнения Максвелла ГЛАВА III. ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ Ограничившись рассмотрением не слишком больших , можно ввиду малости X пренебречь слагаемым, содержащим. В этом приближении 92. Переменный ток 150. Опыт Майкельсона 16. Поляризация диэлектриков
Поле заряженной сферической поверхности. 85. Тлеющий разряд Если положить , то для радиуса первой (центральной) зоны получается значение. Радиусы последующих зон возрастают как 93. Распространение волн в упругой среде 133. Голография 136. Поляризация при двойном лучепреломлении 39. Взаимодействие токов 103. Эффект Доплера для звуковых волн 89. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления 78. Элементарная классическая теория металлов 115. Геометрическая оптика 21. Условия на границе двух диэлектриков 87. Искровой и коронный разряды Колебания, приходящие в точку Р от аналогичных точек двух соседних зон (т. е. от точек, лежащих в середине зон или у внешних краев зон и т. д.), находятся в противофазе. Поэтому и результирующие колебания, создаваемые каждой из зон в целом, будут для соседних зон отличаться по фазе на . 70. Ток смещения 77. Природа носителей тока в металлах
типовой проект районной больницы
123. Интерферометр Майкельсона 13. Теорема Гаусса I. Единицы электрических и магнитных величин в СИ и в гауссовой системе В пределе при стремлении ширины кольцевых зон к нулю (количество их будет при этом неограниченно возрастать) векторная диаграмма примет вид спирали, закручивающейся к точке С (рис. 127.4). Приложение II. Основные формулы электромагнетизма в СИ и в гауссовой системе 73. Отклонение движущихся заряженных частиц электрическим и магнитным полями Поле двух разноименно заряженных плоскостей. 130. Дифракционная решетка 112. Отражение и преломление плоской волны на границе двух диэлектриков Если бы амплитуды, создаваемые отдельными зонами, были одинаковыми, конец последнего из изображенных на рис. 127.3 векторов совпал бы с началом первого вектора. В действительности значение амплитуды, хотя и очень слабо, но убывает, вследствие чего векторы образуют не замкнутую фигуру, а ломаную спиралевидную линию. 22. Силы, действующие на заряд в диэлектрике 19. Вектор электрического смешения (а радиус волновой поверхности, радиус внешней границы m-й зоны). Возведя скобки в квадрат, получим 35. Закон Ома для неоднородного участка цепи 27. Конденсаторы 25. Проводник во внешнем электрическом поле
122. Интерференция света при отражении от тонких пластинок 81. Несамостоятельный газовый разряд 98. Энергия упругой волны 28. Энергия заряженного проводника 97. Скорость упругих волн в твердой среде 56. Магнитомеханические явления 84. Газоразрядная плазма Чтобы понять суть метода, разработанного Френелем, определим амплитуду светового колебания, возбуждаемого в точке Р сферической волной, распространяющейся в изотропной однородной среде из точечного источника S (рис. 127.1). Волновые поверхности такой волны симметричны относительно прямой. Воспользовавшись этим, разобьем изображенную на рисунке волновую поверхность на кольцевые зоны, построенные так, что расстояния от краев каждой зоны до точки Р отличается на (k длина волны в той среде, в которой распространяется волна). Обладающие таким свойством зоны носят название зон Френеля. ГЛАВА XIX. ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА 62. Методы измерения магнитной индукции 124. Многолучевая интерференция ГЛАВА XII. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ Циркуляция. В это выражение все амплитуды от нечетных зон входят с одним знаком, а от четных зон с другим. ГЛАВА XX. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН С ВЕЩЕСТВОМ 54. Условия на границе двух магнетиков
подлинности владимировна
на с задачи зоны решением френеля задачи на зоны френеля с решением 140. Искусственное двойное лучепреломление 121. Способы наблюдения интерференции света ГЛАВА XXI. ОПТИКА ДВИЖУЩИХСЯ СРЕД 76. Ускорители заряженных частиц ГЛАВА II. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКАХ 15. Полярные и неполярные молекулы 128. Дифракция Френеля от простейших преград 11. Описание свойств векторных полей 43. Сила Лоренца 51. Намагничение магнетика 3. Системы единиц Фазы колебаний в точках 0 и отличаются на (бесконечно малые векторы, образующие спираль, направлены в этих точках в противоположные стороны). Следовательно, участок спирали соответствует первой зоне Френеля. Вектор, проведенный из точки О в точку 1 (рис. 127.5, а), изображает колебание, возбуждаемое в точке Р этой зоны. Аналогично, вектор, проведенный из точки 1 в точку 2 (рис. 127.5, б), изображает колебание, возбуждаемое второй зоной Френеля. Колебания от первой и второй зон находятся в противофазе; в соответствии с этим векторы и 12 направлены в противоположные стороны. 46. Контур с током в магнитном поле 61. Электродвижущая сила индукции 64. Явление самоиндукции 49. Дивергенция и ротор магнитного поля